Формулы: Ограниченная область дренирования

Формулы уроков темы «Ограниченная область дренирования» раздела «Гидродинамические исследования скважин» с условиями применимости и единицами, а также обозначения: что означает каждый символ в этих уроках.

Псевдоустановившийся участок КПД

p_{wf}(t) = p_{int} - m^*t,\qquad m^* = \frac{qB}{c_tV_p} = \frac{qB}{c_t\,\phi hA}

любые согласованные (СИ или, например, м³/сут, 1/МПа, м³ и МПа/сут)

Справедливо, если: замкнутая область без притока через границы; постоянный дебит с момента пуска; однофазный слабосжимаемый флюид, $c_t$ постоянна; псевдоустановившийся режим наступил — проверяют по производной.

Исследование на ограниченность пласта →

Отрезок прямой истощения на оси давления

p_{int} = p_i - \frac{qB\mu}{4\pi kh}\left(\ln\frac{4A}{\gamma C_A r_w^2} + 2S\right)

СИ; $\ln$ — натуральный логарифм

Справедливо, если: те же, что для прямой истощения; однородный пласт, скважина вскрывает всю толщину.

Исследование на ограниченность пласта →

Коэффициент формы по двум прямым

C_A = \frac{4\pi\,m_e}{m^*\,t_1}\,\exp\frac{p_{int} - p_1}{m_e}

любые согласованные: $m^*$ — в единицах давления на единицу времени, в которой задано $t_1$

Справедливо, если: обе прямые построены по одной записи с постоянным дебитом; однородный пласт; радиальный приток и псевдоустановившийся режим действительно видны на записи.

Исследование на ограниченность пласта →

Как наклон в обычных координатах выходит на предел

\frac{|\dd p_{wf}/\dd t|}{m^*} - 1 \approx 2\cos^2\frac{\pi x_w}{L}\;\exp\left(-\frac{\pi^2\eta\,t}{L^2}\right)

СИ; в метрических единицах $\eta = 3{,}553\cdot10^{-3}\,k/(\phi\mu c_t)$ м²/ч при $t$ в часах

Справедливо, если: замкнутая прямоугольная область, однородный пласт; поздний переходный период: более быстрые «тоны» уже затухли; скважина не посередине длины: у скважины посередине длины на продольной оси этот тон не возбуждается, и выравнивание идёт вчетверо быстрее.

Исследование на ограниченность пласта →

Оценка времени выхода на псевдоустановившийся режим

t_{pss} \approx \frac{L^2}{\pi^2\eta}\,\ln\left(200\cos^2\frac{\pi x_w}{L}\right)

метрические: $L$ и $x_w$ в м, $\eta$ в м²/ч, $t_{pss}$ в часах

Справедливо, если: прямоугольная замкнутая область, скважина заметно смещена от середины длины ( $\cos^2(\pi x_w/L)$ не мал); для скважины посередине длины используют таблицу $t_{DA}$ предыдущего раздела.

Исследование на ограниченность пласта →

Нижняя оценка связанного порового объёма

V_p \gtrsim \pi r_i^2 h\phi,\qquad r_i = 0{,}119\sqrt{\frac{k\,t}{\phi\mu c_t}}

метрические промысловые: $k$ — мД, $t$ — ч, $\mu$ — мПа·с, $c_t$ — 1/МПа; $r_i$ — м

Справедливо, если: на всей записи нет признаков границ: производная на полке; оценка порядка величины: разные определения радиуса исследования различаются на десятки процентов.

Исследование на ограниченность пласта →

Нормированное давление и время материального баланса

\frac{p_i - p_{wf}(t)}{q(t)} = b + \frac{B}{c_tV_p}\,t_{mb},\qquad t_{mb} = \frac{Q(t)}{q(t)}

метрические: при $q$ в м³/сут, $Q$ в м³ и $c_t$ в 1/МПа время $t_{mb}$ — в сутках, наклон — в МПа/(м³/сут) за сутки

Справедливо, если: замкнутая область, псевдоустановившийся режим; дебит меняется медленно по сравнению со временем выравнивания давления; точки сразу после резкой смены дебита (десятки часов) не используют; однофазный флюид, $B$ и $c_t$ постоянны.

Исследование на ограниченность пласта →

КВД в замкнутой области как сумма двух дебитов

p_i - p_{ws}(\Delta t) = \frac{qB\mu}{2\pi kh}\Big[p_D(t_p + \Delta t) - p_D(\Delta t)\Big]

СИ (любая согласованная система единиц)

Справедливо, если: однофазный слабосжимаемый флюид, однородный пласт, область замкнута; постоянный дебит до остановки (при меняющемся — эквивалентное время $N_p/q$ ); влияние ствола не учитываем: скважину закрывают у забоя или ранние точки не используют.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Давление, на которое выходит КВД в замкнутой области

p_{ws}(\Delta t \to \infty) = p_i - 2\pi t_{pDA}\,\frac{qB\mu}{2\pi kh} = p_i - \frac{qB\,t_p}{c_t V_p} = \bar p

СИ; в метрических единицах снижение давления равно $qBt_p/(24\,c_tV_p)$ при $q$ в м³/сут, $t_p$ в часах и $c_t$ в 1/МПа

Справедливо, если: $\Delta t_{DA} = k\Delta t/(\phi\mu c_tA)$ больше времени выхода на режим для данной формы области; область замкнута, соседние скважины не работают, флюид однофазный.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Безразмерная поправка MBH

p_{DMBH}(t_{pDA}) = \frac{4\pi kh}{qB\mu}\,(p^* - \bar p) = \frac{2{,}303\,(p^* - \bar p)}{m}

СИ; вторая форма верна в любых единицах, если $p^*$ , $\bar p$ и $m$ выражены в одних единицах давления

Справедливо, если: на КВД есть прямая радиального притока (её подтверждают производной давления); однородный пласт, однофазный флюид, область замкнута, скважина в ней одна (или область — часть блока, отделённая от соседних скважин линиями раздела потоков); до остановки дебит был постоянным; на участке прямой $\Delta t \ll t_p$ .

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Функция MBH через решение для работающей скважины

p_{DMBH}(t_{pDA}) = 4\pi t_{pDA} - 2\Big[p_D(t_{pD}) - \tfrac12\big(\ln t_{pD} + 0{,}809\big)\Big]

безразмерная; $\ln$ — натуральный логарифм

Справедливо, если: те же, что для функции MBH; $p_D$ рассчитан для конкретной формы области и положения скважины.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Среднее давление после работы в псевдоустановившемся режиме

\bar p = p^* - m\,\lg\left(C_A\,t_{pDA}\right)

любые согласованные: $p^*$ , $\bar p$ и $m$ — в одних единицах давления

Справедливо, если: до остановки скважина вышла на псевдоустановившийся режим: $t_{pDA}$ больше времени, с которого функция MBH совпадает с $\ln(C_At_{pDA})$ (таблица выше); $p^*$ и $t_{pDA}$ рассчитаны с одним и тем же временем работы.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Время Дитца

\Delta t_{\bar p} = \frac{\phi\mu c_t A}{k\,C_A}

СИ

Справедливо, если: до остановки скважина работала в псевдоустановившемся режиме, и время работы много больше $\Delta t_{\bar p}$ ; прямая MDH проведена по точкам радиального притока.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Местный наклон графика Хорнера после работы в псевдоустановившемся режиме

\frac{\text{местный наклон}}{m} = \left(1 + \frac{\Delta t}{t_p'}\right)\left(1 - 4\pi\,\Delta t_{DA}\right)

безразмерная; $\Delta t$ и $t_p'$ в одних единицах

Справедливо, если: до остановки скважина работала в псевдоустановившемся режиме; после остановки вокруг скважины ещё радиальный приток: возмущение от остановки не дошло до границ.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Поздняя КВД в замкнутой области

\bar p - p_{ws}(\Delta t) \approx a\,\e^{-\lambda\,\Delta t},\qquad \lambda \approx \frac{\pi^2\eta}{L^2}

СИ; в метрических единицах $\eta = 3{,}553\cdot10^{-3}\,k/(\phi\mu c_t)$ м²/ч, и $\lambda$ получается в 1/ч

Справедливо, если: поздний период: остальные, более быстрые «тоны» уже затухли — для прямоугольника это $\Delta t_{DA}$ порядка 0,2–0,5 и больше; формула для $\lambda$ — для прямоугольной области и скважины не посередине её длины; посередине этот тон не возбуждается, и затухание быстрее. Для скважины в центре круга $\lambda = 14{,}7\,\eta/r_e^2$ ; одна скважина в замкнутой области, соседи не работают.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

Среднее давление замкнутой области и накопленная добыча

\bar p = p_i - \frac{B}{c_t V_p}\,N_p

любые согласованные (например, м³, 1/МПа и МПа)

Справедливо, если: замкнутая область без притока воды; однофазная нефть выше давления насыщения; $B$ и $c_t$ постоянны; в области одна скважина, или $N_p$ и $V_p$ относятся ко всему замкнутому блоку.

Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление →

КВД после нескольких режимов в форме Хорнера

p_{ws}(\Delta t) = p^* - m\,X_{BU}(\Delta t),\qquad X_{BU} = \sum_{j=1}^{n}\frac{q_j - q_{j-1}}{q_n}\,\lg\frac{\theta_j + \Delta t}{\Delta t}

метрические промысловые: давление и $m$ — МПа, $q$ — м³/сут, $\mu$ — мПа·с, $k$ — мД, $h$ — м; время — в любых одинаковых единицах

Справедливо, если: радиальный приток в бесконечном пласте на протяжении всей истории и КВД: до границ возмущение не дошло; линейная задача: однофазный слабосжимаемый флюид, постоянный скин; влияние ствола закончилось.

Эквивалентное и синтетическое время работы →

Производная по функции суперпозиции

\Delta p'_X = -\frac{\dd\,\Delta p}{\dd\,(X_{BU}\ln 10)} = \frac{\Delta p'}{\displaystyle\sum_{j=1}^{n}\frac{q_j - q_{j-1}}{q_n}\,\frac{\theta_j}{\theta_j + \Delta t}}

любая согласованная система; производные — в единицах давления

Справедливо, если: условия предыдущего уравнения; знак минус — потому что $X_{BU}$ убывает с ростом $\Delta t$ .

Эквивалентное и синтетическое время работы →

Эквивалентное время работы по Хорнеру

t_p = \frac{N_p}{q_n}

$N_p$ — м³, $q_n$ — м³/сут, $t_p$ — сутки; для отношения Хорнера в часах умножают на 24

Справедливо, если: последний дебит держался достаточно долго по сравнению с длительностью КВД (оценка ниже); история прошла в бесконечно действующем пласте; после долгой работы в ограниченной области — синтетическое время (разделы ниже).

Эквивалентное и синтетическое время работы →

Ошибка наклона при одном времени работы

R(\Delta t) = \frac{t_p + \Delta t}{t_p}\,\sum_{j=1}^{n}\frac{q_j - q_{j-1}}{q_n}\,\frac{\theta_j}{\theta_j + \Delta t}

безразмерная; времена — в одинаковых единицах

Справедливо, если: радиальный приток в бесконечном пласте; влияние ствола закончилось.

Эквивалентное и синтетическое время работы →

Синтетическое время работы

t_{sDA} = \frac{k\,t_s}{\phi\mu c_tA} = \frac{1}{C_A}\,\exp\frac{p_e - \bar p}{m_e}

СИ; в метрических промысловых единицах $t_{sDA} = 3{,}553\cdot10^{-3}\,kt_s/(\phi\mu c_tA)$ : мД, ч, мПа·с, 1/МПа, м²

Справедливо, если: до остановки скважина вышла на псевдоустановившийся режим; КВД анализируют по прямой радиального притока, пока остановка не сказалась на границах; отношение $(p_e - \bar p)/m_e$ зависит только от формы области, положения скважины и выбранной точки границы — его рассчитывают по модели области (таблица ниже).

Эквивалентное и синтетическое время работы →

КВД как сумма тренда и отклика на остановку

p_{ws}(\Delta t) = p_{tr}(\Delta t) + \frac{qB\mu}{2\pi kh}\Big[p_D(\Delta t_D) + S\Big]

СИ

Справедливо, если: задача линейна: однофазный слабосжимаемый флюид, свойства пласта не зависят от давления; дебиты соседей во время КВД не меняются, а если менялись раньше — их история входит в тренд; влияние ствола не учитываем (закрытие у забоя) или ранние точки не используем.

Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера →

Темп снижения давления блока в псевдоустановившемся режиме

m^* = -\frac{\dd p}{\dd t} = \frac{\sum_j q_jB}{c_tV_p}

СИ

Справедливо, если: блок замкнут, флюид однофазный, дебиты постоянны так долго, что переходные процессы во всём блоке затухли; нет притока законтурной воды и газовой шапки.

Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера →

Поправка Слайдера: восстановленная КПД

\Delta p_{DD}(\Delta t) = p_{ws}(\Delta t) - p_{wf}(\Delta t = 0) + m^*\Delta t

любые согласованные: давление в МПа, $m^*$ в МПа/ч и $\Delta t$ в часах

Справедливо, если: тренд линеен: блок в псевдоустановившемся режиме, дебиты соседей не менялись ни до КВД, ни во время неё; $m^*$ определён по записи до остановки или по материальному балансу блока (раздел ниже).

Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера →

Поправка на тренд в долях уровня полки

\frac{m^*\Delta t}{m_e} = 4\pi\,\Delta t_{DA_w},\qquad \Delta t_{DA_w} = \frac{k\,\Delta t}{\phi\mu c_tA_w},\qquad A_w = A\,\frac{q}{\sum_j q_j}

безразмерная; в метрических промысловых единицах $\Delta t_{DA_w} = 3{,}553\cdot10^{-3}\,k\,\Delta t/(\phi\mu c_tA_w)$ при $k$ в мД, $\Delta t$ в часах, $\mu$ в мПа·с, $c_t$ в 1/МПа, $A_w$ в м²

Справедливо, если: блок в псевдоустановившемся режиме, все скважины работают с постоянными дебитами в одном однородном пласте.

Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера →

Производная исходной КВД в разбуренной залежи

\Delta p_{BU}' = \Delta p_{DD}' - m^*\Delta t

любые согласованные

Справедливо, если: линейный тренд.

Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера →

Обозначения

Символ	Значение и где встречается
$\bar p$	среднее давление области в момент остановки, ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$\Delta t_{\bar p}$	время на продолжении прямой MDH, при котором она проходит через $\bar p$ , сВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$\Delta p$	рост давления после остановки: $p_{ws}(\Delta t) - p_{wf}(\Delta t = 0)$ , МПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$\Delta t$	время после остановки, сИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$\Delta p'$	обычная логарифмическая производная КВД по $\ln\Delta t$ , МПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$\Delta p'_X$	производная роста давления по функции суперпозиции, приведённой к натуральному логарифму, МПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$\tfrac12(\ln t_{pD} + 0{,}809)$	то же для бесконечного пласта (Решение для линейного источника и функция давления), —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$a$	постоянная (зависит от формы области и истории работы), ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$A$	площадь области дренирования, м²Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$A_w$	область дренирования исследуемой скважины: доля площади блока, пропорциональная её дебиту, м²Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$A,\ k,\ \phi,\ \mu,\ c_t$	площадь области, проницаемость, пористость, вязкость, общая сжимаемость, м², м², —, Па·с, 1/ПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$A,\ q,\ \sum_j q_j$	площадь блока, дебит исследуемой скважины и сумма дебитов всех скважин блока, м², м³/с, м³/сИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$A,\ C_A$	площадь области и коэффициент формы, м², —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$A,\ r_w,\ S$	площадь области, радиус скважины, скин, м², м, —Исследование на ограниченность пласта
$b$	депрессия на единицу дебита: $0{,}933\,\frac{B\mu}{kh}\left(\ln\frac{4A}{\gamma C_Ar_w^2} + 2S\right)$ при $k$ в мД, $\mu$ в мПа·с, $h$ в м; $0{,}933 = 1/(4\pi\cdot0{,}0853)$ — постоянная наклона на единицу натурального логарифма (откуда постоянные), МПа/(м³/сут)Исследование на ограниченность пласта
$B$	объёмный коэффициент нефти, м³/м³Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$B,\ c_t$	объёмный коэффициент нефти и общая сжимаемость, м³/м³, 1/МПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$B,\ c_t,\ V_p$	объёмный коэффициент, общая сжимаемость, поровый объём, м³/м³, 1/МПа, м³Исследование на ограниченность пласта
$\Delta p_{BU}'$	логарифмическая производная роста давления после остановки, $\dd\Delta p_{BU}/\dd\ln\Delta t$ , ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$C_A$	коэффициент формы области с данным положением скважины, —Исследование на ограниченность пласта
$c_t$	общая сжимаемость пород и флюидов, 1/ПаИсследование на ограниченность пласта
$c_t,\ V_p$	общая сжимаемость и поровый объём всего связанного блока, 1/Па, м³Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$\Delta t_{DA}$	время остановки, отнесённое к площади: $k\Delta t/(\phi\mu c_tA)$ , —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$\Delta t_{DA_w}$	время после остановки, отнесённое к площади области дренирования скважины, —Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$\Delta p_{DD}'$	логарифмическая производная восстановленной КПД, ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$\Delta p_{DD}(\Delta t)$	восстановленное снижение давления — КПД исследуемой скважины, отсчитанная от момента остановки, ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$k,\ h$	проницаемость и эффективная толщина, м², мВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$k,\ \phi,\ \mu,\ c_t$	проницаемость, пористость, вязкость, общая сжимаемость, м², —, Па·с, 1/ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$k,\ \phi,\ \mu,\ c_t,\ h$	проницаемость, пористость, вязкость, общая сжимаемость, толщина, мД, —, мПа·с, 1/МПа, мИсследование на ограниченность пласта
$L$	длина области (длинная сторона), мИсследование на ограниченность пласта длина прямоугольной области (длинная сторона), мВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$L,\ x_w,\ \eta$	как в предыдущей формуле, м, м, м²/чИсследование на ограниченность пласта
$m$	наклон прямой Хорнера на десятичный цикл (положительный), ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление наклон радиального притока, МПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление наклон прямой на единицу $X_{BU}$ : $2{,}149\,q_nB\mu/(kh)$ , МПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$m^*$	темп снижения давления на прямой (положительный), Па/сИсследование на ограниченность пласта предельный темп снижения давления, $qB/(c_tV_p)$ , Па/сИсследование на ограниченность пласта темп снижения давления в блоке (наклон тренда, взятый с обратным знаком), Па/сИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера темп снижения давления до остановки (тренд); больше нуля, если давление падало, Па/сИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$m^*\Delta t$	производная поправки на тренд по $\ln\Delta t$ , ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$m^*,\ p_{int}$	наклон и отрезок прямой в обычных координатах, МПа/ч, МПаИсследование на ограниченность пласта
$m_e$	наклон полулогарифмической прямой на единицу натурального логарифма, $m/2{,}303$ , МПаИсследование на ограниченность пласта наклон радиального притока на единицу натурального логарифма, $qB\mu/(4\pi kh)$ , ПаЭквивалентное и синтетическое время работы уровень полки производной исследуемой скважины, $qB\mu/(4\pi kh)$ , ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$N_p$	накопленная добыча нефти в стандартных условиях к моменту остановки, м³Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление накопленная добыча к моменту остановки в стандартных условиях, м³Эквивалентное и синтетическое время работы
$p^*$	давление на продолжении прямой Хорнера, построенной с фактическим временем работы $t_p$ , при отношении Хорнера 1, ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление продолжение прямой до $X_{BU} = 0$ — бесконечно долгой остановки; в новом пласте равно начальному давлению, МПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$p^*,\ m$	продолжение прямой Хорнера при отношении 1 и её наклон на десятичный цикл, МПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$p_1$	давление на полулогарифмической прямой (или её продолжении) в момент $t_1$ , МПаИсследование на ограниченность пласта
$p_D(\Delta t_D)$	безразмерное снижение давления на стенке скважины, пущенной с постоянным дебитом в этом же пласте с его границами, но без соседей; без скина, —Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$p_D(t_{pD})$	функция давления скважины в замкнутой области при постоянном дебите (без скина) в момент остановки, —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$p_D(t)$	безразмерное падение давления на стенке скважины, работающей с постоянным дебитом время $t$ в замкнутой области, без скина (скин входит в оба слагаемых одинаково и сокращается), —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$p_e - \bar p$	превышение давления в выбранной точке границы над средним в псевдоустановившемся режиме, ПаЭквивалентное и синтетическое время работы
$p_i$	начальное пластовое давление, ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$p_{int}$	отрезок прямой на оси давления — её продолжение к $t = 0$ , ПаИсследование на ограниченность пласта продолжение прямой в обычных координатах к $t = 0$ , ПаИсследование на ограниченность пласта
$p_{tr}(\Delta t)$	тренд: забойное давление, которое было бы в скважине в тот же момент, продолжай она работать с дебитом $q$ ; в момент остановки равно $p_{wf}(\Delta t = 0)$ , ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$p_{wf}(\Delta t = 0)$	забойное давление в момент остановки, ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$p_{ws}(\Delta t)$	забойное давление через время $\Delta t$ после остановки, ПаВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление давление в остановленной скважине через время $\Delta t$ после остановки, ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера замеренное давление после остановки, ПаИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$q_j$	дебит $j$ -го режима в стандартных условиях; $q_0 = 0$ , $q_n$ — последний дебит перед остановкой, м³/сутЭквивалентное и синтетическое время работы дебиты всех скважин блока в стандартных условиях; если в блоке есть нагнетательные скважины, их закачку, пересчитанную в пластовые условия, вычитают из суммы $\sum q_jB$ , м³/сИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$q_n$	последний устойчивый дебит перед остановкой, м³/сутЭквивалентное и синтетическое время работы
$q,\ B$	дебит в стандартных условиях и объёмный коэффициент; $qB$ — дебит в пластовых условиях, м³/с, м³/м³Исследование на ограниченность пласта
$q,\ B,\ \mu$	дебит в стандартных условиях, объёмный коэффициент, вязкость, м³/с, м³/м³, Па·сВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$q,\ B,\ \mu,\ k,\ h$	как в формуле притока, м³/с, м³/м³, Па·с, м², мИсследование на ограниченность пласта дебит до остановки, объёмный коэффициент, вязкость, проницаемость, толщина, м³/с, м³/м³, Па·с, м², мВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление дебит перед остановкой в стандартных условиях, объёмный коэффициент, вязкость, проницаемость, толщина, м³/с, м³/м³, Па·с, м², мИсследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$q(t)$	дебит в момент замера, в стандартных условиях, м³/сутИсследование на ограниченность пласта
$Q(t)$	накопленная добыча к моменту замера, м³Исследование на ограниченность пласта
$r_i$	радиус исследования к концу записи, мИсследование на ограниченность пласта
$R(\Delta t)$	отношение местного наклона графика Хорнера с временем $t_p$ к правильному наклону $m$ , —Эквивалентное и синтетическое время работы
$S$	скин исследуемой скважины, —Исследования в разбуренной залежи: метод Слайдера
$t$	длительность работы с постоянным дебитом, чИсследование на ограниченность пласта
$t_{mb}$	время материального баланса, сутИсследование на ограниченность пласта
$t_p$	время работы с дебитом $q$ до остановки, сВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление эквивалентное время работы, которое подставляют в функцию Хорнера, сутЭквивалентное и синтетическое время работы время работы, подставленное в функцию Хорнера, чЭквивалентное и синтетическое время работы
$t_p'$	время работы, подставленное в функцию Хорнера (не обязательно фактическое), чВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$t_{pD}$	время работы в безразмерном виде, $kt_p/(\phi\mu c_tr_w^2)$ , —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$t_{pDA}$	время работы, отнесённое к площади: $kt_p/(\phi\mu c_tA)$ , —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление время работы, отнесённое к площади, —Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$t_{pss}$	время, с которого наклон в обычных координатах отличается от предельного меньше чем на 1 %, чИсследование на ограниченность пласта
$t_s$	синтетическое время работы — время, подставляемое в функцию Хорнера, сЭквивалентное и синтетическое время работы
$t_{sDA}$	оно же, отнесённое к площади области, —Эквивалентное и синтетическое время работы
$V_p$	поровый объём области, связанный со скважиной, м³Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$V_p = \phi hA$	поровый объём, связанный со скважиной, м³Исследование на ограниченность пласта поровый объём области, м³Восстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление
$X_{BU}$	функция суперпозиции для КВД: сумма десятичных логарифмов отношений Хорнера для каждой смены дебита с весами $w_j = (q_j - q_{j-1})/q_n$ , —Эквивалентное и синтетическое время работы
$x_w$	расстояние от скважины до ближней короткой стороны, мИсследование на ограниченность пласта
$\gamma$	1,781 — экспонента постоянной Эйлера, —Исследование на ограниченность пласта
$\eta = k/(\phi\mu c_t)$	пьезопроводность пласта, м²/сИсследование на ограниченность пласта
$\theta_j$	время от начала $j$ -го режима до остановки: $t_n - t_{j-1}$ , где $t_n$ — момент остановки, отсчитанный от первого пуска, чЭквивалентное и синтетическое время работы
$\theta_j,\ q_j$	возраст $j$ -й смены дебита к моменту остановки и дебиты режимов, ч, м³/сутЭквивалентное и синтетическое время работы
$\lambda$	показатель затухания, 1/сВосстановление давления в ограниченной области и среднее пластовое давление